Летающий спутник

Летающий спутник

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Электротехника и теория цепей Законы Ома и Кирхгофа Управляемые источники тока и напряжения Анализ цепей методом комплексных амплитуд Баланс мощностей Метод контурных токов Метод узловых напряжений

Электротехника и теория цепей Законы Ома и Кирхгофа Анализ электрических цепей

Теорема об эквивалентном источнике (эквивалентном генераторе)

Определения

Автономный двухполюсник – двухполюсник, напряжение холостого хода или ток короткого замыкания которого не равны нулю.

Комплексное входное сопротивление двухполюсника – отношение комплексной амплитуды напряжения на его зажимах к амплитуде тока.

Ток произвольной ветви линейной электрической цепи не изменится, если автономный двухполюсник, к которому подключена данная ветвь, заменить эквивалентным линеаризованным источником энергии, который может быть представлен последовательной или параллельной схемой замещения. Э. д. с. идеального источника напряжения в схеме замещения равна напряжению холостого хода автономного двухполюсника, ток тока равен току короткого замыкания а внутреннее сопротивление и внутренняя проводимость эквивалентного равны соответственно комплексному входному сопротивлению комплексной входной проводимости двухполюсника. Активная мощность трехфазной системы Электротехника и электроника

Доказательство. Введем в выделенную ветвь k—k' два вспомогательных независимых источника напряжения> и , э. д. с. которых равны по значению, но противоположны по направлению (рис. 8.5, а). Введение двух скомпенсированных источников э. д. с. не нарушает режима работы цепи, поэтому ток ветви k—k' преобразованной цепи равен току исходной цепи. Далее, используя принцип наложения, представим ток рассматриваемой ветви преобразованной цепи в виде суммы двух составляющих:

,

где>—частичный ток k-ой ветви, создаваемый действием независимого источника напряжения  и всех независимых источников, входящих в состав автономного двухполюсника АД, а  — частичный ток k-oй ветви, вызываемый действием независимого источника напряжения .

Из эквивалентной схемы, изображенной на рис. 8.5, б следует:

,

Выберем так, что . Тогда напряжение на внешних зажимах АД равно напряжению холостого хода автономного двухполюсника Используя выражение (3.11), найдем значение э. д. с.  при котором частичный ток k-ой ветви:

>

Рис. 8.5. К доказательству теоремы об эквивалентном источнике.

(АД – автономный двухполюсник, НД неавтономный двухполюсник)>

Используя эквивалентную схему (рис. 8.5, в) для определения частичного тока >находим

>

где Zэ — комплексное входное сопротивление исходного автономного двухполюсника, равное комплексному входному сопротивлению приведенного на рис. 8.5, в неавтономного двухполюсника НД. Как видно из выражения (8.2), ток k-ой ветви исходной цепи (рис. а) равен току некоторой цепи, содержащей Zk, источник напряжения >  и комплексное сопротивление Zэ = Zkk . Итак, ток ветви не изменился при замене автономного двухполюсника эквивалентным источником энергии, э. д. с. которого равна напряжению холостого хода автономного двухполюсника, а внутреннее сопротивление – его комплексному входному сопротивлению.

Переходя от последовательной схемы замещения эквивалентного источника к параллельной, можно показать, что значение тока Jэк независимого (см. рис. 8.5, в) равно току короткого замыкания автономного двухполюсника, а внутренняя проводимость Yэ — его комплексной входной проводимости Уэ = l/Zkk.

Воспользовавшись теоремой об эквивалентном источнике, можно найти последовательную или параллельную схемы замещения любого сколь угодно сложного линейного активного двухполюсника. Эта теорема позволяет существенно упростить анализ цепей в тех случаях, когда требуется определить ток напряжение только одной ветви сложной цепи. В связи с тем, что параметры элементов последовательной и параллельной схем двухполюсника легко поддаются измерениям, выполняемым на внешних зажимах, теорему источнике применяют для построения эквивалентных активных двухполюсников по результатам их экспериментального исследования.


Электротехника лабораторные работы